Рассмотрим, применительно к электродинамике, что ett sådant dipolögonblick. Elementära laddningsbärare som strömmar längs en rak sektion av ett ledningssystem bildar en likström. Följaktligen finns det en aktuell laddning av den indikerade strömmen (I * L, där jag är det aktuella värdet, L är längden på sektionen). I sin tur betraktar Amperes lag två parallella strömavgifter eftersom L tenderar till oändlighet. I en sluten slinga har dess två halvor en ström motsatt i riktning och bildar en strömdipol. Ett virvelfält skapas runt varje sådan dipol, som kännetecknas av sin egen strömdipolladdning, orienterad vinkelrätt mot planet där kretsen är belägen. Det kallas dipolmomentet. Men eftersom vi bara beaktar den nuvarande komponenten, kallas samma term på olika sätt för övergången till elektromagnetism. Ett annat namn är magnetiskt dipolmoment (Pm, ibland bara m).
Det är en av nycklarnaegenskaper hos vilket ämne som helst. Det antas att dipolmomentet uppstår på grund av strömmar (både i mikrovålden och i makrosystem). I detta fall förstås mikrovålden som en atom: laddningar (elektroner) som rör sig i cirkulära banor kan betraktas som en elektrisk ström. Eftersom ämnet består av elementära partiklar, har var och en också sitt eget ögonblick. Observera att elementära partiklar inte bara måste förstås som molekyler och atomer, utan också som protoner, neutroner, elektroner och eventuellt ännu mindre komponenter. Ur kvantmekanikens synvinkel orsakas deras magnetiska dipolmoment av deras egna mekaniska rotationsspinn. Emellertid har detta antagande nyligen blivit alltmer ifrågasatt mot bakgrund av den senaste fältteorin om partiklar. Exempelvis erkänns förekomsten av den så kallade anomala dipolen i allmänhet, vars värde skiljer sig från beräkningarna av ekvationen i kvantteorin. Men ur fältets synvinkel, i vilken magnetfältet för någon elementär partikel inte genereras av rotationsrotationen hos laddningsbärare, utan är en av de konstanta komponenterna i det elektromagnetiska fältet, förklaras den anomala dipolen lätt. Värdet definieras som en specifik uppsättning kvantantal med den korrigerande komponenten i snurret. Således beror magnetmomentet för en neutron av den elektriska ström som alstrar den och energin i det förändrade elektromagnetiska fältet.
Vid beräkning av dess värden för hela kretsen används metoden för integrerad tillsats av dipolmoment för de enklaste strömdipolerna som skapar en sluten cirkulär slinga.
Dipolmomentet i elektrodynamik bestäms av formeln:
Pm = S * I * n,
där jag är värdet på den strömmande strömmen; S - områdesluten slinga (cirkulär); n är en vektor riktad vinkelrätt mot planet där konturen är belägen. Även om ovanstående formel inte visar detta, är värdet på Pm också vektoriellt, vars riktning kan bestämmas av regeln för en gimlet (höger skruv) känd inom klassisk elektroteknik: om rotationen av en imaginär skruv jämförs med riktningen för den strömmande strömmen, kommer rörelsen hos skruvkroppen att sammanfalla med den önskade vektorn.
Dipolens elektriska fält skiljer sig från fältetpunktladdning, först av allt, genom konfigurationen av fältlinjer. Eftersom en sådan dipol ur fysikens synvinkel är ett balanserat system med två elektriska laddningar, vars moduler är lika och polariteten är motsatt (+ och -), börjar motsvarande spänningslinjer vid en laddning och slutar vid en annan. För endast en punkts laddningsbärare avviker linjerna i alla riktningar, som ljuset i en lampa.
