Perustuu mahdollisuuteen lokalisoida fyysinenajan ja tilan kohteet, klassisessa mekaniikassa, syrjäyttämislainsäädännön tutkimus alkaa yksinkertaisimmalla tapauksella. Tämä on materiaalipisteen liike. Elementaarisen hiukkasten analyyttisen mekaniikan kaavamainen ajatus muodostaa edellytykset dynamiikan perussääntöjen esittämiselle.
Materiaalipiste on esine, jolla oninfinitesimaalinen koko ja äärellinen massa. Tämä idea vastaa täysin asiaa koskevan diskreettion käsitystä. Aikaisemmin fyysikot ovat yrittäneet määritellä sitä alkupe- räisten hiukkasten joukosta siirtymätilanteessa. Tässä yhteydessä materiaalipisteen dynamiikka muuttui juuri teoreettisten rakenteiden kannalta tarpeelliseksi välineeksi.
Kyseessä olevan kohteen dynamiikka jatkuuinertioperiaatetta. Hänen mukaansa aineellinen piste, joka ei ole ulkoisten voimien vaikutuksen alaisena, ylläpitää lepoa (tai siirtymistään) ajan myötä. Tämä säännös toteutetaan melko tiukasti.
Hitausmateriaalin periaatteen mukaisesti materiaalipiste (vapaa) liikkuu tasaisesti ja suoraviivaisesti. Kun otetaan huomioon erityinen tapaus, jossa nopeus on nolla, voimme sanoa, että kohde säilyttää levon. Tässä yhteydessä voidaan olettaa, että tietyn voiman vaikutus käsiteltävään aiheeseen vähenee yksinkertaisesti sen nopeuden muutokseen. Yksinkertaisin oletus on oletus siitä, että aineen pisteen nopeuden muutos on suoraan verrannollinen siihen vaikuttavan voiman indeksiin. Suhteellisuuskerroin pienenee lisääntyvällä inertialla.
Luonnollinen on materiaalin ominaisuuspisteestä hitausmassan kertoimen avulla. Tässä tapauksessa pääasiallinen laki dynamiikan esineen voidaan muotoilla seuraavasti: kiihtyvyyksille kulloinkin on suhde voima objektin sen massa. Tällöin kinematiikan esittely edeltää dynamiikan esittämistä. Massa, joka luonnehtii dynamiikkaa materiaalin piste, lisätään jälkikäteen (kokemuksesta), kun taas läsnä liikeradan kanta, kiihtyvyys, nopeus saa a priori.
Tässä yhteydessä objektin dynamiikan yhtälötväittävät, että esineen kohteena olevan massan tuote mihin tahansa sen kiihdytyskomponentteihin on yhtä suuri kuin esineeseen vaikuttavan voiman vastaava komponentti. Olettaen, että voima on ajan ja koordinaattien tunnettu funktiona, koordinaattien määrittäminen materiaalipisteelle ajan mukaan suoritetaan kolmella tavallisella differentiaaliyhtälöllä toisen kertaluvun ajassa.
Tunnetun teoreeman mukaanmatemaattisen analyysin kulku, tämän yhtälöjärjestelmän ratkaisu määräytyy yksilöllisesti koordinaattien ja niiden ensimmäisten johdannaisten osoittamalla tavalla jonkin alkun aikaväliin. Toisin sanoen, kun otetaan huomioon materiaalipisteen tunnettu sijainti ja sen nopeus tietyllä hetkellä, on mahdollista määrittää tarkasti sen liikkeen luonne kaikissa tulevissa jaksoissa.
Tuloksena on selvää, että klassinentarkasteltavan kohteen dynamiikka on täysin fyysisen determinismin periaatteen mukainen. Hänen mukaansa materiaalimaailman tulevan tilan voidaan ennustaa täysin sellaisten parametrien läsnä ollessa, jotka määrittävät sen aseman tietyllä aikaisemmalla hetkellä.
Koska materiaalin koko onon äärettömän pieni, sen liikerata on linja, joka käyttää vain yksiulotteista jatkumoa kolmiulotteisessa tilassa. Jokaisen reittiosion jaksossa tapahtuu tietty voiman arvo, joka määrittää siirtymisen seuraavaan infinitesimaaliin aikaväliin.
