Modstand i elektriske kredsløb er toarter - aktiv og reaktiv. Aktiv repræsenteres af modstande, glødelamper, varmespiraler osv. Med andre ord, alle elementer, hvori den strømende strøm direkte udfører nyttigt arbejde eller i et specielt tilfælde forårsager den ønskede lederopvarmning. Reaktiv er på sin side et generisk udtryk. Under det forstås kapacitiv og induktiv reaktans. I elementerne i kredsløbet med reaktans forekommer forskellige mellemliggende energikonverteringer under passage af en elektrisk strøm. En kondensator (kapacitet) akkumulerer en ladning og giver den derefter til kredsløbet. Et andet eksempel er induktansen af en spole, hvor en del af den elektriske energi omdannes til et magnetfelt.
Faktisk "ren" aktiv eller reaktivingen modstand. Det modsatte er altid til stede. For eksempel tages der ikke kun aktiv modstand men også kapacitiv i beregning af ledninger til lange kraftledninger. Og i betragtning af den induktive modstand, skal du huske, at både lederne og strømkilden foretager deres justeringer i beregningerne.
Bestemmelse af kredsløbets totale modstand,det er nødvendigt at tilføje de aktive og reaktive komponenter. Derudover er det umuligt at opnå den direkte sum ved den sædvanlige matematiske handling, derfor bruger de den geometriske (vektor) tilføjelsesmetode. Der er konstrueret en rektangulær trekant, hvis to ben er aktive og induktive modstand, og hypotenusen er komplet. Længden af segmenterne svarer til de aktuelle værdier.
Рассмотрим индуктивное сопротивление в цепи vekselstrøm. Forestil dig et simpelt kredsløb bestående af en strømkilde (EMF, E), en modstand (aktiv komponent, R) og en spole (induktans, L). Eftersom den induktive modstand opstår på grund af selvinduktionen EMF (E si) i spolens sving, er det åbenlyst, at det øges med stigende kredsløbsinduktans og stigende strøm, der strømmer langs kredsløbet.
Ohms lov for et sådant kredsløb ligner:
E + E si = I * R.
Efter at have bestemt afledningen af strømmen fra tid (I pr) kan du beregne selvinduktionen:
E si = -L * I pr.
Et “-” tegn i en ligning indikerer dethandlingen af Si er rettet mod ændringen i strømens værdi. Lenzs regel siger, at med enhver ændring i strømmen opstår en EMF for selvinduktion. Og da sådanne ændringer i vekselstrømskredsløb er naturlige (og konstant opstår), danner Esi betydelig modstand eller, hvilket også er sandt, modstand. I tilfælde af en jævnstrømsforsyning er denne afhængighed ikke opfyldt, og hvis du forsøger at forbinde en spole (induktans) til et lignende kredsløb, vil der opstå en klassisk kortslutning.
For at overvinde E si skal strømkilden skabe en sådan potentiel forskel ved spolens terminaler, så det i det mindste er tilstrækkeligt til at kompensere for modstanden Si. Dette indebærer:
U kat = -E si.
Med andre ord er spændingen over induktansen numerisk lig med den elektromotoriske kraft af selvinduktion.
Siden med stigende strøm i kredsløbet,et magnetfelt, der igen genererer et hvirvelfelt, der forårsager en stigning i modstrømmen i induktansen, så kan vi sige, at der er en faseforskydning mellem spænding og strøm. Derfor følger en funktion: Da EMF af selvinduktion forhindrer enhver ændring i strømmen, genereres et modstrømsfelt, når det stiger (det første kvartal af perioden på sinusformet), men når det falder (andet kvartal), tværtimod, er den inducerede strøm co-dirigeret med hovedstrømmen. Det vil sige, hvis vi teoretisk indrømmer eksistensen af en ideel strømkilde uden intern modstand og induktans uden en aktiv komponent, så kan udsving i energikilden "kilde - spole" forekomme på ubestemt tid.
