На основу могућности локализације физичкогпредмети у времену и простору, у класичној механици, проучавање закона расељења почиње са најједноставнијим случајем. Ово је кретање материјалне тачке. Шематски појам аналитичке механике елементарних честица представља предуслове за представљање основних закона динамике.
Материјална тачка је објект који поседујеинфинитезимална величина и коначна маса. Ова идеја у потпуности одговара појму дискретности материје. Претходно, физичари су покушали да га дефинишу као скуп елементарних честица у стању расељености. У вези с тим, материјална тачка у својој динамици постала је управо инструмент који је потребан за теоријске конструкције.
Из тога долази динамика предметног објектаинерцијални принцип. Према његовом мишљењу, материјална тачка која није под утицајем спољних снага одржава своје стање одмора (или расељавања) током времена. Ова одредба се изводи стриктно.
У складу са принципом инерције, материјалтачка (слободна) се креће равномерно и праволинијски. С обзиром на посебан случај у којем је брзина нула, можемо рећи да објект одржава стање одмора. У вези с тим, може се претпоставити да утицај одређене силе на предмет који се разматра смањује једноставно на промјену његове брзине. Најједноставнија хипотеза је претпоставка да је промена брзине коју има материјална тачка директно пропорционална индексу силе која делује на њега. Коефицијент пропорционалности се смањује са повећањем инерције.
Природно је карактеристика материјалапоинт помоћу вредности коефицијента инерције-масе. У овом случају, главни закон динамике објекта може се формулисати на следећи начин: пријављено убрзање у сваком тренутку је једнако односу силе која делује на објекат на своју масу. Излагање кинематике, дакле, претходи презентацији динамике. Маса, која у динамици карактерише материјалну тачку, уведена је постериори (из искуства), док је присуство путање, позиције, убрзања, брзине дозвољено а приори.
У вези с тим, једначине динамике објектатврде да је производ масе објекта који се разматра у било којој од његових компоненти убрзања једнак одговарајућој компоненти силе која делује на објекту. Под претпоставком да је сила позната функција времена и координата, одређивање координата за материјалну тачку у складу са временом врши се помоћу три уобичајене диференцијалне једначине другог реда у времену.
В соответствии с хорошо известной теоремой из током математичке анализе, решење овог система једначина јединствено се одређује постављањем координата, као и њихових првих деривата у било ком почетном временском периоду. Другим речима, с познатим положајем материјалне тачке и њеном брзином у одређеном тренутку, могуће је прецизно одредити природу њеног кретања у свим будућим периодима.
Као резултат, постаје јасно да је класичнадинамика предметног објекта је у апсолутној сагласности са принципом физичког детерминизма. Према његовом мишљењу, надолазеће стање (положај) материјалног света може се у потпуности предвидјети ако постоје параметри који одређују његов положај у одређеном претходном тренутку.
Због чињенице да је величина материјала тачкабескрајно мала, њена путања ће бити линија која ће заузимати само једнодимензионални континуум у тродимензионалном простору. У сваком дијелу путање одвија се одређена вриједност силе која одређује помицање према сљедећем инфинитезималном временском интервалу.
